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虽然BaBar、Belle、LHCb这些实验给出了X(3872)精确的质量、宽度的测量结果,并得到了其量子数,同时,也给出X(3872)的某些衰变过程的测量结果。但是理解其内部构成,依然需要更多的实验信息。通过对众多实验给出的不同过程的分支比同时分析,发现目前有
$ 32^{+18}_{-32} $ %的分支比对应的衰变末态依然是未知的[70],如表1所示。最新的X(3872)$\rightarrow {\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{\rm{\psi}}$ 衰变的绝对分支比实验测量结果,信号显著性仍小于$ 5{\rm{\sigma}} $ [23]。因此,对X(3872)的研究仍然任重而道远。表 1 X(3872)不同衰变模式的分支比[70]
衰变模式 分支比/% ${{\rm{\pi }}^ + }{{\rm{\pi }}^ - }{\rm{J}}/{\rm{\psi }}$ $4.1^{+1.9}_{-1.1}$ ${\rm{\omega}} {\rm J}/{\rm{\psi}}$ $4.4^{+2.3}_{-1.3}$ ${\rm{\gamma}} {\rm J}/{\rm{\psi}}$ $1.1^{+0.6}_{-0.3}$ ${{\rm{D}}^0}{{{\bar {\rm D}}}^{*0}}+{\rm c.c.}$ $52^{+25}_{-14}$ ${\rm{\pi }}^{0}{\rm{\chi}}_{\rm c1}$ $3.6^{+2.2}_{-1.6}$ unknown $32^{+18}_{-32}$ 对X(3872)内部结构的探索,在实验上需要去寻找它的某些敏感衰变过程或者测量某些特定衰变过程的分支比,来为理论提供输入。理想情况下,我们也可以通过Y(4260)
$ \rightarrow {\rm{\gamma}} $ X(3872)的单举过程在BESIII上直接去测量它的衰变绝对分支比。然而由于很高的组合本底,实验上该方法非常困难。但是我们仍可以通过对X(3872)的不同衰变过程的寻找给出每个过程的分支比,并最终得到总的衰变分支比。从BESIII对${\rm X(3872) \rightarrow \rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{\rm{\psi}}$ [14-15]和X(3872)$\rightarrow {\rm{\omega}} {\rm J}/{\rm{\psi}}$ [18] 的研究来看,它们的本底水平非常低,这将有利于我们对X(3872)未知衰变末态的寻找。BESIII实验上${{{\rm{e}}}}^{+}{{{\rm{e}}}}^{-} \rightarrow {\rm{\gamma}}$ X(3872)的产生截面峰值约为6 pb[14-15,18],X(3872)的样本大约有$6 \times 10^{4}$ 个,这使得在BESIII上能够探索衰变分支比约为0.1%水平的过程。因此,BESIII实验对X(3872)的研究具有优势。在BESIII上,目前在进行的研究包括对X(3872)未知衰变道的寻找,例如,X(3872)
$\to {\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}$ η、${\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{\rm{\chi}}_{cJ}$ 、${{\pi}}^{0}{\rm{\pi}}^{0}{{\chi}}_{cJ}$ 等末态;研究X(3872)和Y、Z态的关系,例如对Y(4260)$\rightarrow {{\gamma}}$ X(3872),${\rm Z}_{\rm c}(4020) \rightarrow {\rm{\gamma}}$ X(3872)等过程的研究;在更高的质心系能量寻找X(3872)新的产生方式,例如${{{\rm{e}}}}^{+}{{{\rm{e}}}}^{-} \rightarrow {\rm{\omega}}$ X(3872)过程,并测量它与${{\gamma}}$ X(3872),${{\omega}}{{\chi}}_{cJ}$ [71]等过程产生截面的比例。随着BESIII上积累的数据量的增多,我们期望能够发现X(3872)更多的衰变过程,同时在BESIII上的研究能够对X、Y、Z态之间的内在联系进一步地理解。
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摘要: 量子色动力学允许超出夸克模型中重子和介子的奇特态的存在。对奇特态的研究是当前高能物理实验的热门话题之一。X(3872)是第一个被实验上观测到的奇特态候选者。实验和理论上对X(3872)的研究从未间断,这使得X(3872)成为了解最好的奇特态。运行在北京正负电子对撞机(BEPCII)上的北京谱仪(BESIII)实验积累了大量的质心能量从3.87 到 4.70 GeV的正负电子对撞数据样本。利用这些数据样本,得到了很多关于X(3872)的实验结果。本文将回顾BESIII上关于X(3872)所取得一系列成果及最新实验进展。对X(3872)等奇特态的研究,将有利于我们对自然界的基本相互作用的理解,也将促进标准模型理论的完善。Abstract: Quantum chromodynamics(QCD) allows the existence of exotic states, which beyond baryons and mesons in the quark model. The study of exotic states is one of the hot topics in high-energy experiments. X(3872) was the first candidate for an exotic particle observed experimentally. Experimental and theoretical study on X(3872) has never been stopped, which makes X(3872) also the best exotic state being understood. The Beijing Spectrometer(BESIII) Experiment at the Beijing Electron Positron Collider(BEPCII) collected large data samples for electron-positron collisions with center-of-mass energy from 3.87 to 4.70 GeV. The analysis of these data samples has resulted in a number of achievements on X(3872). In this paper, we will review the research on X(3872) at BESIII and a series of achievements and the latest progress made at BESIII. The study of X(3872) and other exotic states will help us understand the basic interactions of the nature, and it will also provide a strong support for the standard model theory.
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Key words:
- X(3872) /
- exotic states /
- BESIII /
- BEPCII
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图 4 (在线彩图)Belle 实验中通过
$\rm B^{\pm} \rightarrow \rm K^{\pm} {\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{\rm{\psi}}$ 观测到的${\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{\rm{\psi}}$ 的不变质量的分布[4]带误差棒的点为数据,蓝色的线为拟合结果。
图 5 (在线彩图)COMPASS实验中通过
${\rm{\mu}}^{+}{\rm N} \rightarrow {\rm{\mu}}^{+}( {\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{\rm{\psi}}){\rm{\pi}}^{\pm}{\rm N}^{\prime}$ 过程给出的末态粒子的不变质量分布[42](a)${\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{\rm{\psi}}$的不变质量分布,带误差棒的点为数据,红色的线为拟合结果。(b) $ {\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-} $的不变质量分布。红色的点是COMPASS实验给出的结果,蓝色的点是ATLAS实验给出的结果。
图 6 (在线彩图)BaBar实验通过
$ {\rm B}^{\pm} \rightarrow {\rm K}^{\pm} $ X(3872)过程的单举衰变给出的Kaon的动量分布[23]对该分布拟合时考虑了9个共振态的贡献,红色的线为拟合时考虑了X(3872)的贡献,蓝色的线没有考虑X(3872)的拟合结果,由此给出X(3872)的统计显著性为$ 3{\rm{\sigma}} $。
图 7 (在线彩图)BESIII上通过
${{{\rm{e}}}}^{+}{{{\rm{e}}}}^{-} \rightarrow {\rm{\gamma}}$ X(3872)$\rightarrow {\rm{\gamma}} {\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{\rm{\psi}}$ 观测到的${\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{\rm{\psi}}$ 不变质量的分布(a) 2014年首次观测到${{{\rm{e}}}}^{+}{{{\rm{e}}}}^{-} \rightarrow {\rm{\gamma}}$X(3872)$\rightarrow {\rm{\gamma}} {\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{\rm{\psi}}$,共20个信号[14]。(b) 使用2019年采集的更多数据样本得到的新结果,共观测到90个信号。图中带误差棒的点代表实验数据,红色的线为拟合结果[15],蓝色的虚线是拟合中对本底的描述。
图 8 (在线彩图)BESIII上对
${{{\rm{e}}}}^{+}{{{\rm{e}}}}^{-} \rightarrow {\rm{\gamma}}{\rm{\omega}} {\rm J}/{\rm{\psi}}$ 过程的${\rm{\omega}} {\rm J}/{\rm{\psi}}$ 的不变质量分布[18](a)使用三个共振态:X(3872)、X(3915)、X(3960)来描述${\rm{\omega}} {\rm J}/{\rm{\psi}}$不变质量分布,这三个共振态的显著性分别为:$ 5.7{\rm{\sigma}} $、$ 3.1{\rm{\sigma}} $、$ 3.4{\rm{\sigma}} $。(b)使用两个共振态:X(3872)、X(3915)来描述${\rm{\omega}} {\rm J}/{\rm{\psi}}$不变质量分布,这两个共振态的显著性分别为:$ 5.1{\rm{\sigma}} $、$ 6.9{\rm{\sigma}} $。图中带误差棒的点为数据,红色的线为拟合结果。
图 9 (在线彩图)BESIII实验测量给出的X(3872)到
${\rm{\omega}} {\rm J}/{\rm{\psi}}$ (a)和${\rm{\pi}}^{+}{\rm{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{\rm{\psi}}$ 的截面分布(b),并使用具有相同质量和宽度的Breit-Wigner函数做同时拟合[18]图中带误差棒的点为数据,红色的线为拟合结果。
图 10 (在线彩图)BESIII实验上测量给出的
$ {{{\rm{e}}}}^{+}{{{\rm{e}}}}^{-} \rightarrow {\rm{\gamma}} {\rm{\pi}}^{0}{\rm{\chi}}_{c1} $ 过程的$ {\rm{\pi}}^{0}{\rm{\chi}}_{c1} $ 的不变质量分布[15]图中带误差棒的点为数据,黑色的线为拟合结果。阴影部分为总的本底估计。
图 11 (在线彩图)BESIII上X(3872)
$\rightarrow {{\gamma}}{ \rm J}/{{\psi}},{{\gamma}} {{\psi}}(2S), { {\rm D}^{* 0}} {\bar {\rm D}}^{0}$ 过程的测量结果[9](a) X(3872)$\rightarrow {{\gamma}} \rm J/{{\psi}}$过程的测量结果,上图为${\rm J}/{{\psi}} \rightarrow {{\mu}}^{+}{{\mu}}^{-}$ 模式,下图为${\rm J}/{{\psi}} \rightarrow {{{\rm{e}}}}^{+}{{{\rm{e}}}}^{-}$ 模式。(b)X(3872) $\rightarrow {{\gamma}} {{\psi}}(2S)$($ {{\psi}}(2S) $也写作$ {{\psi}}^{\prime} $)过程的测量结果,上图为${{\psi}}(2S) \rightarrow {{\pi}}^{+}{{\pi}}^{-}{{{\rm{J}}}}/{{\psi}}$ 模式,下图为${{\psi}}(2S) \rightarrow {{\mu}}^{+}{{\mu}}^{-}$ 模式。(c)同时拟合X(3872)$\rightarrow {\rm D}^{\ast 0} {\bar {\rm D}}^{0}$ 的$\rm D^{\ast 0 } \rightarrow {{\gamma}}{\rm D}^{0}$模式(上图)和 ${\rm D}^{\ast 0} \rightarrow {{\pi}}^{0}{\rm D}^{0} $ 模式(下图)的拟合结果。(d) 上图:$M(\rm {{\pi}}^{0}D^{0})$ 在 $\rm D^{\ast 0}$质量窗区间约束下的$M({{\pi}}^{0} {\rm D}^{0} {\bar{\rm D}}^{0})$的分布;下图:X(3872)$\rm \rightarrow {{\gamma}}_{L} D^{+}D^{-}$的拟合结果。图中 ${{\gamma}}_{\rm H}$是指在运动学拟合后拥有最大能量的光子,其余能量的光子标记为${{\gamma}}_{\rm L}$。
表 1 X(3872)不同衰变模式的分支比[70]
衰变模式 分支比/% ${{\rm{\pi }}^ + }{{\rm{\pi }}^ - }{\rm{J}}/{\rm{\psi }}$ $4.1^{+1.9}_{-1.1}$ ${\rm{\omega}} {\rm J}/{\rm{\psi}}$ $4.4^{+2.3}_{-1.3}$ ${\rm{\gamma}} {\rm J}/{\rm{\psi}}$ $1.1^{+0.6}_{-0.3}$ ${{\rm{D}}^0}{{{\bar {\rm D}}}^{*0}}+{\rm c.c.}$ $52^{+25}_{-14}$ ${\rm{\pi }}^{0}{\rm{\chi}}_{\rm c1}$ $3.6^{+2.2}_{-1.6}$ unknown $32^{+18}_{-32}$ -
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