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Volume 37 Issue 3
Sep.  2020
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Xiaohe WANG, Jifeng HU, Longxiang LIU, Hongwei WANG, Xiangzhou CAI, Jingen CHEN, Naxiu WANG, Bing JIANG, Zian GUO, Jianlong HAN. Background Shielding Design for TMSR Photoneutron Source[J]. Nuclear Physics Review, 2020, 37(3): 777-783. doi: 10.11804/NuclPhysRev.37.2019CNPC38
Citation: Xiaohe WANG, Jifeng HU, Longxiang LIU, Hongwei WANG, Xiangzhou CAI, Jingen CHEN, Naxiu WANG, Bing JIANG, Zian GUO, Jianlong HAN. Background Shielding Design for TMSR Photoneutron Source[J]. Nuclear Physics Review, 2020, 37(3): 777-783. doi: 10.11804/NuclPhysRev.37.2019CNPC38

Background Shielding Design for TMSR Photoneutron Source

doi: 10.11804/NuclPhysRev.37.2019CNPC38
Funds:  Strategic Priority Research Program of Chinese Academy of Sciences(XDA22010501); Key Research Program of Frontier Sciences, CAS(QYZDY-SSW-JSC016); National Natural Science Foundation of China(11875311)
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  • Corresponding author: E-mail: hanjianlong@sinap.ac.cn.
  • Received Date: 2020-01-03
  • Rev Recd Date: 2020-04-16
  • Available Online: 2020-09-30
  • Publish Date: 2020-09-20
  • In order to meet the nuclear data requirement of Thorium Molten Salt Reactor (TMSR), a compact photoneutron source (PNS) driven by a 15 MeV electron LINAC was designed and built up by Shanghai Institute of Applied Physics. All devices including the LINAC, the neutron production target and the detector systems were all arranged in a shared hall, causing high backgrounds of neutron and γ-ray. The existing shields could not meet the requirements of low neutron background for the measurement in the thermal neutron energy regions. Therefore, more shields are needed to further reduce the neutron and γ-ray backgrounds. According to the analysis of neutron background source terms and the simulation of shielding effects of lead, concrete and boron polyethylene, the new local shields was designed. The MCNP5 simulation results show that, the new local shields can reduce the thermal neutron background by three orders of magnitude and the γ-ray background by two orders of magnitude. The experimental results with the new local shields show that, the ratio of effective thermal neutron to background thermal neutron is up to 100:1, which is of great significance for launching the foreseen physics program in the thermal neutron energy regions.
  • [1] KONING A J, BLOMGREN J, JACQMIN R, et al. CANDIDE: Nuclear Data for Sustainable Nuclear Energy[R]. JRC Scientific and Technical Reports, EUR 23977 EN, 2009.
    [2] COLONNA N, BELLONI F, BERTHOUMIEUX E, et al. Energy & Environmental Science, 2010, 3(12): 1910. doi:  10.1039/c0ee00108b
    [3] COCEVA C, FRISONI M, MAGNANI M, et al. Nucl Instr and Meth A, 2002, 489(1): 346. doi:  10.1016/S0168-9002(02)00903-8
    [4] KIM G N, KOVALCHUK V, LEE Y S, et al. Nucl Instr and Meth A, 2002, 485(3): 458. doi:  10.1016/s0168-9002(01)02115-5
    [5] 江绵恒, 徐洪杰, 戴志敏. 中国科学院院刊, 2012, 27(3): 366.

    JIANG Mianheng, XU Hongjie, DAI Zhimin. Bulletin of the Chinese Academy of Sciences, 2012, 27(3): 366. (in Chinese)
    [6] 王宏伟, 陈金根, 蔡翔舟, 等. 核技术, 2014, 37(10): 100522. doi:  10.11889/j.0253-3219.2014.hjs.37.100522

    WANG Hongwei, CHEN Jingen, CAI Xiangzhou, et al. Nuclear Techniques, 2014, 37(10): 100522. (in Chinese) doi:  10.11889/j.0253-3219.2014.hjs.37.100522
    [7] 朱亮, 刘龙祥, 王宏伟, 等. 原子核物理评论, 2016, 33(03): 308. doi:  10.11804/NuclPhysRev.33.03.308

    ZHU Liang, LIU Longxiang, WANG Hongwei, et al. Nuclear Physics Review, 2016, 33(03): 308. (in Chinese) doi:  10.11804/NuclPhysRev.33.03.308
    [8] PRIYADA P, ASHWINI U, SARKAR P K. Nuclear Instr and Meth A, 2016, 819: 139. doi:  10.1016/j.nima.2016.02.095
    [9] 李洋. CR-39固体核径迹探测器应用于中子探测的实验研究[D]. 上海: 中国科学院大学, 2016.

    LI Yang. Experimental Study of CR-39 Solid State Nuclear Track Detectors Applied in Neutron Detection[D]. Shanghai: University of Chinese Academy of Sciences, 2016. (in Chinese)
    [10] X-5 Monte Carlo Team. MCNP - A General Monte Carlo N-Particle Transport Code, Version 5[R]. Los Alamos National Laboratory Report LA-UR-03-1987, Apr. 2003, Revised Mar. 2005.
    [11] WEIDLICH G A, NUESCH C E, FUERY J J. Medical Dosimetry Official Journal of the American Association of Medical Dosimetrists, 1996, 21(3): 165-167. doi:  10.1016/0958-3947(96)00078-7
    [12] DAVIS A, TURNER A. Fusion Engineering & Design, 2011, 86: 2670. doi:  10.1016/j.fusengdes.2011.01.059
    [13] 王小鹤, 胡继峰, 陈金根, 等. 原子能科学技术, 2019, 53(8): 1466. doi:  10.7538/yzk.2018.youxian.0749

    WANG Xiaohe, HU Jifeng, CHEN Jingen, et al. Atomic Energy Science and Technology, 2019, 53(8): 1466. (in Chinese) doi:  10.7538/yzk.2018.youxian.0749
    [14] WILLIAM P. SWANSON. Radiological Safety Aspects of the Operation of Electron Linear Accelerators[R]. Vienna: International Atomic Energy Agency, 1979.
    [15] 王炳衡, 刘志宏, 施工, 等. 核科学与工程, 2006, 26(3): 220. doi:  10.3321/j.issn:0258-0918.2006.03.006

    WANG Bingheng, LIU Zhihong, SHI Gong, et al. Chinese Journal of Nuclear Science and Engineering, 2006, 26(3): 220. (in Chinese) doi:  10.3321/j.issn:0258-0918.2006.03.006
    [16] GURU P S, PARTHASARADHI P, BLOOMER W D, et al. Radiation Physics and Chemistry, 1998, 53(4): 361. doi:  10.1016/S0969-806X(98)00130-3
    [17] LIU L X., WANG H W, MA Y G, et al Nucl Instr and Meth B, 2017, 401: 158. doi:  10.1016/j.nimb.2017.08.022
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通讯作者: 陈斌, bchen63@163.com
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    沈阳化工大学材料科学与工程学院 沈阳 110142

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Background Shielding Design for TMSR Photoneutron Source

doi: 10.11804/NuclPhysRev.37.2019CNPC38
Funds:  Strategic Priority Research Program of Chinese Academy of Sciences(XDA22010501); Key Research Program of Frontier Sciences, CAS(QYZDY-SSW-JSC016); National Natural Science Foundation of China(11875311)

Abstract: In order to meet the nuclear data requirement of Thorium Molten Salt Reactor (TMSR), a compact photoneutron source (PNS) driven by a 15 MeV electron LINAC was designed and built up by Shanghai Institute of Applied Physics. All devices including the LINAC, the neutron production target and the detector systems were all arranged in a shared hall, causing high backgrounds of neutron and γ-ray. The existing shields could not meet the requirements of low neutron background for the measurement in the thermal neutron energy regions. Therefore, more shields are needed to further reduce the neutron and γ-ray backgrounds. According to the analysis of neutron background source terms and the simulation of shielding effects of lead, concrete and boron polyethylene, the new local shields was designed. The MCNP5 simulation results show that, the new local shields can reduce the thermal neutron background by three orders of magnitude and the γ-ray background by two orders of magnitude. The experimental results with the new local shields show that, the ratio of effective thermal neutron to background thermal neutron is up to 100:1, which is of great significance for launching the foreseen physics program in the thermal neutron energy regions.

Xiaohe WANG, Jifeng HU, Longxiang LIU, Hongwei WANG, Xiangzhou CAI, Jingen CHEN, Naxiu WANG, Bing JIANG, Zian GUO, Jianlong HAN. Background Shielding Design for TMSR Photoneutron Source[J]. Nuclear Physics Review, 2020, 37(3): 777-783. doi: 10.11804/NuclPhysRev.37.2019CNPC38
Citation: Xiaohe WANG, Jifeng HU, Longxiang LIU, Hongwei WANG, Xiangzhou CAI, Jingen CHEN, Naxiu WANG, Bing JIANG, Zian GUO, Jianlong HAN. Background Shielding Design for TMSR Photoneutron Source[J]. Nuclear Physics Review, 2020, 37(3): 777-783. doi: 10.11804/NuclPhysRev.37.2019CNPC38
    • 钍基熔盐堆(Thorium Molten Salt Reactor, TMSR)是一种基于钍铀燃料循环的新型反应堆,但是相较于铀钚燃料循环,钍铀燃料循环在核数据方面仍然相对落后。目前世界各国都相继开展了钍铀燃料循环核数据的研究[1],包括建立一系列的加速器中子源进行关键核数据的测量,比如n_ToF[2]、GELINA [3]和PNF[4]等。为了满足TMSR对钍铀循环核数据的需求[5],中国科学院上海应用物理研究所设计并建造了电子直线加速器驱动的白光中子源(Photoneutron Source, PNS)装置[6-7],用于钍铀循环关键核素核数据的测量。

      与其他中子源装置不同的是,该中子源利用原有的中子发生大厅改建,电子加速器、中子产生靶、实验探测系统都集中在实验大厅中,导致实验大厅中的中子/伽马射线本底较高。在装置建造时,仅对中子产生靶采用了铅、铝、聚乙烯[8]三种材料进行复合屏蔽,同时对探测器采用了10 cm厚的含硼聚乙烯进行屏蔽。但是在试运行期间,发现该屏蔽方案并不能很好地降低热中子本底,热中子本底仍然很高,有效中子(通过中子引出管道进入探测器的中子)与本底中子(环境散射进入探测器的中子)之比近1:1。为了提高PNS在热能区的测量能力,需要进行二次局部屏蔽,使得探测器处的有效中子与本底中子的比例≥100:1。

      本文根据试运行实验,分析了实验大厅本底中子/伽马射线的来源,利用蒙特卡罗程序计算了不同厚度的铅、含硼聚乙烯以及混凝土对中子/伽马射线的屏蔽能力。在兼顾成本、实验大厅空间限制以及地基的承受能力等条件下,设计了白光中子源的二次局部屏蔽方案。根据该方案,完成了中子源的屏蔽施工。最后,模拟计算了屏蔽后探测器位置的有效热中子能谱与中子本底,并与实验测量值进行了对比。

    • TMSR的PNS建造在中国科学院上海应用物理研究所嘉定园区,实验大厅面积为8 m × 11 m。PNS主要由四部分组成:电子加速器、中子产生靶系统、中子引出管道以及探测系统。整体布置见图1

      电子直线加速器产生的电子能量为15 MeV,最大平均脉冲电流 0.1 mA,设计电子束流最大平均功率为1.5 kW。电子束轰击钨靶(圆柱形、纯度 99.7%、直径50 mm、厚48 mm),发生韧致辐射,产生高能X射线,高能X射线通过与钨靶发生(γ, n)反应产生中子。为了能够得到实验测量用的热中子,在中子束流引出口与钨靶之间使用了10 cm厚的聚乙烯对引出中子进行慢化,并使用5 cm厚的铅降低进入探测器的γ射线,见图1

      为了降低实验大厅的本底,装置设计建造时将中子产生靶安装在屏蔽壳内。屏蔽壳从内到外材料分别为铝板(5 cm),聚乙烯(15 cm),铅板(20 cm)和铝板(5 cm)。在与电子束垂直的水平方向预留直径20 cm的中子引出口,用于安装飞行管道(中子引出管道)。在电子入射方向,钨靶的另一侧预留直径5 cm的伽马引出通道,在进行中子实验时使用与屏蔽壳相同的材料封堵。中子在飞行管道中的飞行距离为5.8 m。飞行管道由两段不锈钢管道组成,两根管道中间为实验靶区,可放置测量样品。每根管道内两端分别放置内径、厚度均为5 cm的环形铅块及含硼5%(质量分数)的聚乙烯,对中子进行准直。飞行管道终点放置探测器,使用含硼聚乙烯对其进行屏蔽。相关材料位置见图1

    • 在试运行(加速器运行功率250 W,电子能量15 MeV)期间,测量了In和Cd吸收片的中子飞行时间谱,见图2。结果显示,无法观测到In在1.457 eV以及Cd 在0.17 eV处的吸收峰,初步判定探测器位置来自环境散射中子本底的贡献非常大。

      为了确认本底来源,利用CR-39固体核径迹探测器对实验大厅中子剂量分布进行了选点测量[9]。同时,利用MCNP5[10]模拟计算了实验大厅中子和伽马射线的通量分布,见图3(XY方向取钨靶几何中心所在水平面)。从图3中可看出,实验大厅的中子和伽马射线本底均较高,这些本底中子对探测器中子计数的贡献很大,严重影响了白光中子源的实验测量能力。

      根据上述测量及模拟计算结果,可以确认本底主要来自以下三方面:

      第一是来自加速器二极磁铁偏转段电子损失所产生的伽马射线与中子本底。在加速器偏转段设计中,为了避免电子轰击钨靶后产生的伽马射线与中子反射对加速器造成损伤,同时考虑到空间的限制,当电子能量加速到指定能量后,利用三块束流挡块刮掉偏离束流管道中心的电子,再使用二极磁铁将电子束偏转90°。此时,这些被刮掉的电子会与周围的传输管道、支撑结构、挡块等材料(铝、铁、不锈钢、铜等)发生韧致辐射与(γ,n)反应,产生伽马射线与中子,并散射到实验大厅,形成本底中子与伽马射线。从图3的通量分布图上可以看出,在偏转段这些损失的电子会产生大量的中子与伽马射线,散射到实验大厅,成为环境本底的重要来源。

      第二是来自电子轰击钨靶后产生的反射伽马射线与中子。为了尽量降低电子在传输过程中的损失,钨靶与电子传输管道直接相连,管道中无屏蔽材料。当电子轰击钨靶后,产生的中子/伽马射线中,有一部分会通过电子束流管道沿电子入射的反方向反射出中子产生靶的屏蔽壳,散射到实验大厅。图3显示,沿着电子入射通道,靠近屏蔽壳的位置,中子/伽马射线的通量要显著高于大厅中其余位置的通量。这也进一步表明,通过电子入射通道逃逸出的中子/伽马射线对实验大厅的本底具有较大的贡献。

      第三是来自通过中子引出口的中子散射及对其进行准直的损失。首先,在距中子出射通道7 cm处测量得到的中子剂量为162.7 mSv,高于在伽马出射通道(该通道已密封)10 cm处的中子剂量(16.8 mSv)[9],表明中子从引出口引出后,部分中子/伽马射线会散射到实验大厅。其次,中子从管道引出后经过了一系列的准直,在准直的过程中,部分中子/伽马射线会被散射到实验大厅,成为环境本底。而且,在实验大厅中布满金属材料,会导致有些材料被活化,产生感生伽马射线,这也是本底来源之一,但这部分感生本底相对于其他本底而言是比较低的,在MCNP5模拟计算及本底测量实验中已包含这部分贡献。

    • 本文采用MCNP5进行模拟计算,电子能量为16 MeV,加速器运行功率为250 W,计算模型见图4。首先,在A处设置一个电子束面源(直径 5 mm),用来模拟加速器产生电子轰击钨靶(密度为19.35 g/cm3)。然后在偏转位置B处设置一个电子束面源(直径5 mm),用来模拟电子在偏转位置与周围材料(支撑结构、挡块、磁铁等)发生的反应。两个面源强度比为7∶3,即有70%的电子成功轰击到钨靶,30%的电子束流在偏转中损失并与周围材料反应,产生本底中子/伽马射线,电子发射方向如图4中红色箭头所示,发射角θσ=1 mrad的高斯分布。

    • 为了获得较好的屏蔽效果,对屏蔽材料有一定的要求。除了需要具有良好的中子慢化或者吸收性能,还需要考虑材料的价格、易获得性、物理性能、力学性能等。材料的挑选原则如下:

      (1)在加速器偏转位置约有30%的电子损失,与周围材料发生反应从而产生本底伽马射线与中子,因此需要阻挡掉该部分电子。由于铝的原子序数小、密度低、纯度高,与电子束流相互作用后高能伽马射线及中子产额低于铁、铅等常用的电子屏蔽材料[11],因此选用了铝来进行电子的屏蔽。

      (2)铅为常用的伽马射线屏蔽材料,混凝土对中子/伽马射线都有一定的屏蔽能力,而且两种材料制备工艺相对简单,因此选用这两种材料进行伽马射线的屏蔽。

      (3)该装置主要用于进行热区的中子实验,需要使用热中子吸收截面大的材料(如含硼、含锂的材料)屏蔽热中子本底。常用的屏蔽材料为含硼聚乙烯,其热中子吸收性能与硼的量相关。本次模拟采用了含硼5%(质量分数)的聚乙烯进行屏蔽性能分析。

    • PNS的计算模型较为复杂,且涉及到电子、光子、中子的耦合输运计算,使用MCNP5进行直接模拟计算需要消耗大量的计算时间,而且最后可能很难得到有效的计算结果[12]。因此,需要针对不同的目的采用合适的模拟计算方法。模拟所用数据库为钍铀燃料循环专用核数据库[13]

      首先,为了分析各屏蔽材料对中子/伽马射线的屏蔽效果,利用MCNP对白光中子源进行整体模拟计算,获取中子出射通道处经过慢化体后的中子/伽马射线能谱(见图5)。以该能谱作为输入,使用F4卡模拟计算各条件下的中子/伽马射线能谱[10],并使用所得能谱对各材料的屏蔽性能进行分析。由于电子轰击钨靶后的中子/伽马宽度较大,最高能量较高,可以包络相同能量电子轰击铁、铝、铅等材料时的中子/伽马能谱[14]。因此,利用该能谱得到的材料屏蔽性能分析结果,也可用于偏转段的屏蔽设计,其结果是保守的。

      其次,在进行PNS整体屏蔽设计方案模拟时,通过分析电子打靶的直接过程,同时考虑加速器在偏转段电子损失的影响,获取探测器处本底中子/伽马射线的通量与能谱以及有效中子的能谱。为了有效提高计算结果的可信度,采用了几何分裂与俄罗斯轮盘赌、强迫碰撞、DXTRAN球等减方差技巧来完成整体模拟计算。

    • 受到实验大厅空间、地基承受能力的限制,屏蔽材料不宜过大、过重,屏蔽材料厚度不能超过50 cm。因此仅分析了各种屏蔽材料厚度为0~50 cm时对中子/伽马射线的屏蔽效果,模拟计算结果见图6,统计误差均小于 5%,但当含硼聚乙烯、铅的厚度大于 20 cm时,由于穿透屏蔽材料的粒子数会逐渐降低,统计误差会有所增大。

      对于中子屏蔽而言[图6(a)],当屏蔽材料的厚度增加时,穿透屏蔽材料的中子通量必然呈下降趋势。当含硼聚乙烯的厚度为50 cm时,中子通量降低近6个量级。当混凝土的厚度为50 cm时,中子通量降低近3个量级。对于伽马射线屏蔽而言[图6(b)],当铅的厚度为20 cm时,可将伽马射线通量降低近6个量级。但是,当铅的厚度大于20 cm时,伽马射线的统计数变为零,可认为厚度超过20 cm的铅块可挡住绝大部分的伽马射线。当混凝土厚度为30 cm时,可将伽马射线通量降低近三个量级。

      屏蔽设计需要根据现场情况综合评估需要的材料厚度,图6所示模拟结果是依据PNS的实际运行条件,对实验环境本底开展的模拟。模拟所用的初始物理参数(电子束流能量、束流损失位置等)与实际运行条件相同。因此,根据图6所示各材料的屏蔽性能,并综合考虑现场空间、建筑条件等,通过不同材料及材料厚度组合来确定PNS的二次屏蔽方案。

    • 根据上述对中子/伽马射线本底的来源以及各种材料的屏蔽性能分析,在满足将中子/伽马射线本底降低3个量级的要求下,结合空间的限制,进行了PNS的二次屏蔽设计,整体设计方案见图4

      首先,偏转段的影响主要在于电子的偏转损失以及所产生的次级反应,而偏转段的结构比较复杂,单一屏蔽体无法同时满足屏蔽电子、中子以及伽马射线的要求,因此在偏转段设计了组合屏蔽(S1)[15]。第一,电子的穿透能力较弱,采用5 cm厚的铝板已经可以挡住所有的电子[16]。第二,根据3.4小节中的模拟计算结果,在满足中子/伽马射线本底降低约三个量级的要求下,考虑到空间、地基承受能力的限制,采用了15 cm的铅墙来屏蔽伽马射线,10 cm厚的含硼聚乙烯墙来吸收由于(γ,n)反应产生的中子。偏转位置的顶部也采用同样屏蔽方法,实现偏转段的全覆盖屏蔽。

      其次,由于探测器与加速器、中子产生靶处于同一大厅,本底来自于各个方向,因此在探测器前方增加一面L型屏蔽墙(S2),可以将探测器与实验大厅隔离开,进一步降低本底中子与伽马射线对探测器的影响。该段采用了含硼聚乙烯与混凝土的混合体进行屏蔽。从样品区到探测器的距离约为270 cm,考虑到需要给探测器留出屏蔽空间与活动空间,以及安装结构的稳定性与安全性,采用了 30 cm厚的含硼聚乙烯以及30 cm的混凝土进行屏蔽,含硼聚乙烯放在靠近探测器一侧。

      最后,对探测器安装位置的局部空间进行加强屏蔽。根据模拟计算结果,30 cm厚的含硼聚乙烯可以将中子本底降低近四个量级,已经满足要求。因此在该部分采用了30 cm厚的含硼聚乙烯箱(S3)进行屏蔽,中子探测器放置于箱体的几何中心位置。

      根据该屏蔽方案,使用MCNP5模拟计算了组合屏蔽效果,计算结果见图7图7中,X轴坐标对应的条件分别为:S0表示不考虑任何局部屏蔽,S1表示仅考虑加速器偏转位置的屏蔽体,S2表示仅考虑L型屏蔽墙,S3表示仅考虑对探测器采用含硼聚乙烯屏蔽体,S1/S2/S3表示考虑三组局部屏蔽体。

      结果显示,S3屏蔽体降低中子本底的能力最强,降低约两个量级,但对伽马射线的屏蔽能力最差,S2屏蔽体降低伽马射线本底的能力最强,降低约两个量级,其对中子的屏蔽能力一般。总体来看,S1+S2+S3这种组合式局部屏蔽设计,虽然无法完全达到将中子探测器与实验大厅隔离的目标,仍然会导致大厅内中子的漫散射,但已经可以将中子本底降低近三个量级,伽马射线本底降低近两个量级,达到了屏蔽设计要求。

    • 根据上述屏蔽方案完成了屏蔽施工,并进行了探测器处中子能谱与本底的测量。加速器运行功率250 W,电子能量15 MeV。实验采用了6LiF/ZnS(Ag)探测器,数据获取系统为波形采样器(DT5720)及多功能数据获取软件[17]图8给出了探测器处有效中子能谱与本底的模拟计算值与实验测量值的对比。

      图中显示,有效中子能谱的模拟值与实验值基本一致,表明了上述模拟方法的可靠性。而中子本底与实验值有差异,主要是因为经过屏蔽后能够到达中子探测器的本底中子已非常少,MCNP5的中子统计数降低,导致误差增大。整体来看,进行局部屏蔽后,有效热中子与本底中子的比值达到约100:1,可以满足热中子物理实验测量的需求。

    • 本文基于MCNP5蒙特卡罗模拟程序,对PNS实验大厅中子/伽马射线本底的来源及强度进行了模拟。同时,模拟计算了常用屏蔽材料在PNS束流条件下的中子/伽马射线屏蔽性能。结合PNS的现场建筑环境条件,设计了PNS的二次局部屏蔽体。该局部屏蔽装置分为三个部分,分别屏蔽两个主要的本底来源和对探测器位置进行加强屏蔽。模拟计算结果显示,该屏蔽方案可以将中子本底降低近三个量级,伽马射线本底降低两个量级。整体屏蔽之后,在探测器处有效热中子与散射中子本底的比值可达到约100:1水平,即在中子物理测量实验中,所获中子数据的信噪比可以达到100:1,满足中子物理实验测量要求。

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