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2015年KEK在激光电子Compton背散射实验中测到了X光子[12]。2019年Hawaii大学实验组利用FEL作为入射激光光源在Compton背散射实验中同样测到了X光子[13]。2012年KEK利用电子与激光束的散射得到了
$ \gamma $ 光子[14-15]。但是这些实验中出射光都没能形成相干光。如果按照这些实验中的参数搭建激光波荡器自由电子激光器,我们能够计算出其中的最大可能增益$ G $ ,列于表1的前三行。为了比较,我们同时计算了世界上第一台磁波荡器X射线自由电子激光器[1](XFEL)中的最大可能增益,见表1中的第四行。其中第四行第四列等效的入射光波长为波荡器类型 $E_0$/MeV $\varDelta E/E_0$ $\lambda_0$/nm $\varDelta k/k_0$ $k'$/keV $\rho^{}_{e0}/{\rm{cm^{-3} } }$ $ G $ $\widetilde{G}$ Ref. 激光 $ 40.0 $ $10^{-3}$ 1 047 $0.01$ $29.0$ $2.65\times10^{12}$ $1.78\times10^{-13}$ $2.61\times 10^{-15}$ [12] 激光 $42.2$ $10^{-3}$ 3 100 $0.01$ $10.9$ $2.47\times10^{14}$ $8.33\times10^{-9}$ $3.62\times 10^{-10}$ [13] 激光 $1.28\times10^3$ $10^{-3}$ 1 032 $0.01$ $2.95\times10^4$ $9.65\times10^{14}$ $5.26\times 10^{-17}$ $7.64\times 10^{-19}$ [14] 磁 $13.6\times10^3$ $10^{-4}$ ${4.28\times 10^8}^{\ast}$ $0.10^{\dagger}$ $8.22$ $7.95\times10^{17}$ $1.01\times10^{4}$ $6.04\times 10^{7}$ [1] 射频 $4.5$ $10^{-3}$ $3\times10^6$ $0.08$ $ 0.13\times 10^{-3} $ $8.00\times10^{17}$ $1.74\times10^6$ $ 7.32\times10^{7}$ − *磁波荡器中等效入射光波长由磁波荡器的参数利用式(24)计算得到;†磁波荡器中入射光的展宽为估计值。 其中:
$ \beta $ 是电子的速度;$ K = 3.5 $ 是无量纲的波荡器参数;$ \lambda_{\rm{u}} = $ 3 cm是波荡器周期[1]。表1中前三行计算的是由式(1)描述的一束沿
$ z $ 轴传播的电磁波与沿$ -z $ 轴运动的电子束正碰产生的最大可能增益,这里的电磁波是一束行波。永久磁铁构造的磁波荡器也可以看成电磁场,但一动一静。由于目前实验上还没有通过行波电磁场与电子散射成功得到激光,因此我们把已经成功得到激光的磁波荡器XFEL中的最大可能增益作为标准,探讨用行波电磁场和电子束正碰得到相干光的可能性。表1中的
$ G $ 为相互作用长度$ L = 1 $ cm时的最大可能增益。实际上,第一台XFEL中经过60 m的长度之后才产生了相干X光[1],60 m相当于约140个等效入射光波长。所以我们也计算了经过$ L = 140 $ 个入射光波长的最大可能增益(表1中的$ \widetilde{G} $ ),即对于电子分别经过0.15, 0.44, 0.14 mm、60 m长度上的增益。表1中计算前三行的激光波荡器FEL的增益时用到的实验参数列于表2中,计算第四行磁波荡器XFEL中的增益所用参数见表3。根据表2中所列的入射激光的功率与焦斑尺寸可计算激光强度$ I $ ,其与式(1)描述激光束的相干振幅$ A $ 之间有如下关系[29]:其中
$ \lambda $ 为激光波长,$ \lambda_{\rm c} $ 为电子的Compton波长。实验 入射电子能量 每电子束团电荷量 入射激光波长 入射激光功率 激光焦斑尺寸 电子束尺寸 碰撞持续时间 2015 KEK[12] 40.00 MeV 61.5 pC 1 047 nm $4.1$ kW 直径$10$ μm 直径$10$ μm 1.5 μs 2019 Hawaii[13] $42.20$ MeV $50.0$ pC $3.1 $ μm $0.3 $ MW 直径$30$ μm $42~\mu {\rm m}\times 64$ μm 2.0 ps 2012 KEK[14] 1.28 GeV $0.5\times 10^{10}$e 1 032 nm 35.0 kW $26~\mu {\rm m}\times 38$ μm $110~\mu {\rm m}\times10$ μm 0.2 ms 磁波荡器周期 磁波荡器长度 磁感应强度峰值 波荡器参数 入射电子能量 电流峰值 电子束尺寸 3 cm 132 m 1.25 T 3.5 13.6 GeV 3 kA 直径$10 $ μm 由表1可以看到,经过140个入射光波长长度后激光波荡器FEL中的增益远低于第一台XFEL中的增益。可以说,以上述的激光电子散射的实验参数设置难以获得较大数量的单一模式受激光子。这是否意味着利用激光电子正碰无法得到相干光呢?我们扩大参数空间寻找可能的高增益参数组合,找到了能得到较高增益的电磁(射频)波荡器FEL参数如表1最后一行所列。这时140个入射电磁波波长长度上的增益不低于第一台XFEL中的增益。也就是说利用能量为4.5 MeV,电流为3 kA,束流直径10 μm的电子束与波长为3 mm,功率为300 kW,束流直径为3.5 mm的毫米波正碰,那么经过42 cm相互作用长度之后有可能得到波长为9.73 μm的相干光。
我们注意到,这组参数中的入射光波长已经是射频波段。一方面,不论是磁波荡器、电磁波荡器(射频波、激光用作波荡器),物理上都可以转化为Compton或Thomson散射过程处理计算[9, 11]。相干射频波作为电磁波,也能够用式(1)描述,其与电子的相互作用,也是可以利用本文中的理论框架计算的。另一方面,从我们计算的激光电子散射中的最大可能增益看来,我们仍无法断言光波波段激光与电子散射一定能够作为相干光源;但从找到的高增益参数看,利用射频波电子散射有可能产生相干光。
近几年来,美国SLAC实验室一直在研究利用振荡电磁场产生短周期波荡器替换磁波荡器搭建小型FEL[11, 30]。2014年该实验室利用等效周期为13.9 mm的毫米波波荡器实现了种子型相干谐波产生[11],但未能得到相干光;2019年该实验室设计了周期为1.75 mm,最小波束孔径为2.375 mm的射频波荡器,波荡器参数
$ K = 0.1 $ 时所需功率为1.4 MW,对于铜材质的波荡器腔,该功率下可运行250 ns[30]。该射频波荡器周期非常接近我们找到的高增益光波荡器的周期。我们的计算表明,能量为4 MeV,电流强度为3 kA,束流直径10 μm的电子束,若与SLAC实验室的波长为1.75 mm,波束孔径2.375 mm,功率1.4 MW的射频波正碰, 当相互作用长度达24.5 cm后,则可能形成波长为7.20 μm的相干光。
The Possible Maximum Gain in Laser Electron Scattering
doi: 10.11804/NuclPhysRev.39.2021046
- Received Date: 2021-09-26
- Rev Recd Date: 2022-03-22
- Available Online: 2022-06-29
- Publish Date: 2022-06-29
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Key words:
- gain /
- laser electron scattering /
- stimulated emission /
- laser undulator /
- free electron laser
Abstract: Following Madey’s calculations on the possible gain induced by stimulated radiation in Free Electron Laser(FEL), we derive the possible maximum gain in laser electron scattering basing on Quantum Electrodynamic(QED) in laser field via introducing the initial state density of laser electron system and the transition rate into a definite final photon state in laser electron scattering. The parameters of laser electron scattering experiments where X-ray or
Citation: | Shanshan YIN, Chunyuan GAO. The Possible Maximum Gain in Laser Electron Scattering[J]. Nuclear Physics Review, 2022, 39(2): 172-178. doi: 10.11804/NuclPhysRev.39.2021046 |